反常能斯特效应（anomalous Nernst effect，ANE）是横向的热电效应，即铁磁材料在受温度梯度影响时产生的一种与温度梯度方向和自发磁化方向相垂直的电势差。反常能斯特效应克服了正常能斯特效应需要在强磁场下才能实现的缺点，且所产生热电压方向与热流方向相互垂直。因此，基于此效应制作的热电模块具有良好的延展性与方向性，在热电器件应用方面具有独特的优势（图1a、b）。 然而，如何提升铁磁材料中的反常能斯特效应一直是领域难题。

中国科学院物理研究所/北京凝聚态物理国家研究中心磁学国家重点实验室M03组沈保根院士团队，致力于新型永磁材料的研究。近期，该团队与怀柔研究部HM-T03组、理论室T03组以及先进材料实验室等合作，对Fe-Pt系永磁薄膜中的反常能斯特效应进行系统研究。研究表明，Fe₃Pt合金薄膜在室温下具有反常能斯特效应（S_yx ≈ 2 μV·K^-1），约为Fe薄膜的10倍。此外，Fe₃Pt薄膜具有较大的矫顽力（HC ≈ 1300 Oe）（图1e），在无外磁场下的新型热电器件方面展示应用潜力。

该研究利用Pt 5d态与Fe 3d态之间存在的较强的共价杂化以及较强的自旋-轨道耦合作用，运用分子束外延技术（MBE）生长了Fe₃Pt薄膜，并通过高分辨透射电子显微镜（STEM）对样品进行表征（图2）。结果显示了Fe₃Pt薄膜的高质量外延生长。此外，研究通过测量Fe₃Pt的ANE发现其反常能斯特系数S_yx相比于FePt提高了近4倍（图1e）。为进一步确定Fe₃Pt中的ANE是来源于横向热电导率α_yx的内禀性质还是塞贝克/霍尔效应的外禀性质，研究对纵向电阻率（ρ_xx）和纵向热电势，即塞贝克系数（S_xx）和反常霍尔电阻率（ρ_yx），进行测量。 研究显示，横向热电导率α_yx在230K达到最大值4 A·K^-1m^-1，并在室温时接近饱和（图3e）。它的数值约是FePt薄膜的5倍（|α_yx| ≈ 0.8 A·K^-1m^-1），与先前所报道的Co2MnGa（|α_yx| ≈ 4 A·K-1m-1）相近，大于Fe3Al薄膜（|α_yx| ≈ 3.8 A·K-1m-1)和Co₃Sn2S₂ （|α_yx| ≈ 2 A·K^-1m^-1）。研究对电子结构和横向热电导率α_yx进行了第一性原理计算（图3a、b）。研究发现，Fe原子中的3d电子与Pt原子中5d电子之间的杂化与Fe₃Pt中较强的SOC在费米面附近的能带形成一系列能隙，从而引入贝瑞曲率（图3c）。这种贝瑞曲率被认为是较大ANE与横向热电导率的内禀来源。它的理论计算的αyx随温度的变化曲线与实验相符（图3e）。科研人员总结先前工作发现，在具有大ANE的铁磁材料中，只有Fe₃Pt展现出矫顽力（图4a）。此外，与传统铁磁体进行比较，Fe₃Pt中ANE系数随磁化强度的变化关系处于拓扑非平庸区域（图4b），这表明Fe₃Pt中的大ANE源于强 SOC导致的贝瑞曲率拓扑增强效应。

相关研究成果发表在《先进材料》（Advanced Materials）上。研究工作得到国家自然科学基金委员会、科学技术部和中国科学院等的资助。该工作得到安徽大学科研人员在薄膜生长以及北京师范大学科研人员在热导率测量等方面的支持。

图1. a、ANE和塞贝克效应测试示意图；b、ANE微型热电转换装置演示图；c、FePt L1₀有序相（顶部）和Fe₃Pt L1₂有序相（底部）的晶体结构（Fe原子为蓝色，Pt原子为红色；橙色箭头代表磁矩）；d和e、磁化强度（M）和ANE系数S_yx在室温下随磁场（μ₀H）的变化曲线。

图2. a和b分别为L12与L10相Fe₃Pt薄膜的高分辨场发射透射电子显微镜图像，c-f分别为Mg、Cr、Pt和 Fe的EDX图，g为L12相Fe₃Pt成分元素空间分布图。

图3. a、未引入SOC的Fe₃Pt的能带结构，红色与蓝色实线分别表示自旋多子与自旋少子，绿色圆圈与箭头分别表示高对称线与点上的简并态；b、引入SOC后的能带结构；c、BZ费米面上的贝瑞曲率Ω_xy（k）示意图；d、理论计算得到的横向热电导率α_yx，分别在20K（红色实线）、100K（橙色实线）和300K（绿色实线）下随化学势的变化曲线，黑色、蓝色和橙色虚线分别表示μ=E-E_F=0meV、-113meV和563meV对应的能量位置；e、实验（菱形）和计算得到的α_yx理论值（红色曲线）随温度的变化曲线。

图4. a、迄今研究的具有大ANE（|S_yx| > 1 μ V·K^-1）的铁磁体的矫顽力H_c对比，红色虚线代表磁条卡中使用的材料的矫顽力；b、铁磁和反铁磁材料 ANE系数（S_yx）与磁化强度（M）关系图，黄色与蓝色区域分别表示传统铁磁材料和拓扑增强材料。